ИСТИНА

1.Выполнен теоретический анализ и самосогласованное моделирование магнитных и магнитоэлектрических свойств редкоземельных (R = Tm, Ho, Tb) алюмоборатов с учетом их реального спектра в кристаллическом поле, которые хорошо согласуются с экспериментом. 2. Проведены измерения магнитных и магнитоэлектрических свойств монокристалла гексаферрита Z-типа Ba0,52Sr0,48Co2Fe24O41 магнитных полях до 200 кЭ, которые позволили установить существовании конусной магнитной структуры с осью в легкой плоскости, а также необычные проявления электрической поляризации. Обнаружено, что помимо известного поперечного магнитоэлектрического эффекта, когда поляризация P индуцируется перпендикулярно полю H, имеет место продольный (P||H) магнитоэлектрический эффект противоположного знака, который не может быть описан в рамках общепринятой для гексаферритов модели спинового тока. Это указывает на наличие другого механизма магнитоэлектричества в этих мультиферроиках. 3. Проведены исследования магнитных и магнитоэлектрических свойств монокристаллов Dy1-xBixCrO3, Dy1-xBixFeO3, Tb1-xBixFeO3, Tb1-xBixCrO3. Показано, что температура перехода Морина из низкотемпературной фазы Γ1(Gy) в высокотемпературную фазу Γ4(FzGx) смещается от~ 40 К для DyFeO3 до ~ 70 К при легировании висмутом. В легированном Tb0.9Bi0.1FeO3, в отличие от TbFeO3, перехода из Г4 состояния в низкотемпературное Г2 не обнаружено вплоть до 4.2 К. В Dy0.9Bi0.1CrO3 допирование висмутом слабо сказывается на магнитных свойствах: при температуре Нееля ~ 147 К возникает слабоферромагнитное состояние Г2(FxGz) c возникновением спонтанной поляризации вдоль оси а и скачком восприимчивости вдоль оси с. Измерения магнитоэлектрических свойств в импульсном магнитном поле выявили для некоторых геометрий эксперимента небольшую индуцированную электрическую поляризацию. 4. Впервые обнаружены магнитоэлектрические эффекты в ортоферрите TbFeO3 в области антиферромагнитного упорядочения ионов Tb ниже 3.5 К при метамагнитных переходах индуцируемых магнитным полем H||b-оси. Установлено, в частности, что полевая зависимость поляризации Pa(Hb) в исходной антиферромагнитной фазе Г8 (ax, gy) имеет линейный по полю характер и зависит от знака параметра порядка ax, gy Tb-подсистемы, который можно задавать путем охлаждения в магнитном Hb и электрическом Ea полях определенного знака. Показано, что такой характер поведения поляризации согласуется с симметрией основного состояния. Обнаружен скачок поляризации при переходе в промежуточную фазу при~5 кЭ, где поляризация остается конечной, а при дальнейшем росте магнитного поля происходит исчезновение поляризации после перехода ионов Tb в намагниченное состояние fy, cx. Выявлены интересные эффекты «памяти» при возвращении системы из высокополевого параэлектрического состояния в исходную магнитоэлектрическую фазу, которые свидетельствуют о сохранении информации о магнитном состоянии последней.